DC Field | Value | Language |
dc.contributor.author | Зайцев, В. А. | - |
dc.contributor.author | Подрябинкин, Д. А. | - |
dc.contributor.author | Мельникова, В. В. | - |
dc.contributor.author | Данилюк, А. Л. | - |
dc.contributor.author | Прищепа, С. Л. | - |
dc.coverage.spatial | Минск | en_US |
dc.date.accessioned | 2023-11-10T06:20:37Z | - |
dc.date.available | 2023-11-10T06:20:37Z | - |
dc.date.issued | 2023 | - |
dc.identifier.citation | Кроссовер слабая локализация – слабая антилокализация в двумерных материалах со спин-орбитальным взаимодействием = Weak Localization – Weak Antilocalization Crossover in Two-Dimensional Materials with Spin-Orbit Interaction / В. А. Зайцев [и др.] // Доклады БГУИР. – 2023. – Т. 21, № 5. – С. 20–24. | en_US |
dc.identifier.uri | https://libeldoc.bsuir.by/handle/123456789/53510 | - |
dc.description.abstract | Изучены закономерности проявления слабой локализации и антилокализации в графене с усиленным спин-орбитальным взаимодействием, а также в топологическом изоляторе со щелью в поверхностных состояниях, индуцируемой магнитными примесями. Установлены параметры, характеризующие проявление слабой локализации, антилокализации и кроссовера между ними. Определены квантовые поправки к проводимости графена в единицах e2/h = 38,64 мкСм для различных соотношений между характерными временами сбоя фазы (расфазировки) и спин-орбитального рассеяния. Установлено, что при относительно большом времени спин-орбитального рассеяния, не менее 10–10 с, оно не влияет на поправку к проводимости, и ее значение определяется временем расфазировки и временами междолинного и внутридолинного рассеяния. Влияние спин-орбитального рассеяния заключается в подавлении слабой антилокализации. Оно приводит к перевороту спина электрона проводимости при упругом рассеянии, интерференционная картина слабой локализации усложняется за счет перемешивания спиновых состояний. Знак квантовой поправки зависит от того, какое спиновое состояние дает больший вклад. | en_US |
dc.language.iso | ru | en_US |
dc.publisher | БГУИР | en_US |
dc.subject | доклады БГУИР | en_US |
dc.subject | кроссоверы | en_US |
dc.subject | графены | en_US |
dc.subject | спин-орбитальное взаимодействие | en_US |
dc.subject | фазы Берри | en_US |
dc.subject | топологические изоляторы | en_US |
dc.title | Кроссовер слабая локализация – слабая антилокализация в двумерных материалах со спин-орбитальным взаимодействием | en_US |
dc.title.alternative | Weak Localization – Weak Antilocalization Crossover in Two-Dimensional Materials with Spin-Orbit Interaction | en_US |
dc.type | Article | en_US |
dc.identifier.DOI | https://dx.doi.org/10.35596/1729-7648-2023-21-5-20-24 | - |
local.description.annotation | In this paper, the patterns of manifestation of weak localization and antilocalization in graphene with enhanced spin-orbit interaction, as well as in a topological insulator with a gap in surface states induced by magnetic impurities are studied. The parameters characterizing the manifestation of weak localization, antilocalizat and crossover between them are established. Quantum corrections to the conductivity of graphene are determined in units of e2/h = 38.64 μS for various ratios between the characteristic dephasing time and spin-orbit scattering time. It has been established that with a relatively long spin-orbit scattering time, not less than 10–10 s, it does not affect the correction to conductivity and its value is determined by the dephasing time and the times of intervalley and intravalley scattering. The effect of the spin-orbit scattering is to suppress weak antilocalization. It leads to a spin flip of the conduction electron during elastic scattering, and the interference pattern of weak localization becomes more complicated due to the mixing of spin states. The sign of the quantum correction depends on which spin state contributes the most. | en_US |
Appears in Collections: | Том 21, № 5
|